Рис. 6.1. Системы зажигания:

а—с накоплением энергии в индуктивности; б — с накоплением энергии в емкости

На начальную фазу сгорания оказывает большое влияние энергия и длительность искрового разряда в свече. В современных системах энергия разряда достигает 50 МДж, а его длительность 1 - 2,5 мс.

По способу накопления энергии различаются системы с накоплением энергии в индуктивности и в емкости (рис. 6.1) В обоих случаях для получения импульса высокого напряжения применяется катушка зажигания, представляющая собой высоковольтный трансформатор, содержащий две обмотки: первичную с малым числом витков и омическим сопротивлением в доли и единицы ома и вторичную с немалым числом витков и омическим сопро

тивлением в единицы и десятки кОм. Коэффициент трансформации катушки лежит в пределах 50 - 150. Значительное количество энергии, которое требуется для воспламенения рабочей смеси, накопить в конденсаторе прие млемых размеров при довольно низ-

Рис. 6.2. Кратковременные диаграммы тока в первичной цепи /, (а), и вторичного напряжения U2 (б) системы зажигания

ком напряжении бортовой сети нельзя. В следствии этого система по рис. 6.1, б, оборудована высоковольтным преобразователем напряжения. Такое усложнение схемы не дает немаловажных преимуществ, в следствии этого системы с накоплением энергии в емкости на автомобилях почти что не применяются.

Принцип работы схемы, изображенной на рис. 6.1, а, характерен для всех систем зажигания, устанавливаемых на автомобилях.

Выключатель зажигания S1 включает систему в сеть питания. В некоторых системах роль выключателя S1 играют контакты реле, управляемого выключателем зажигания. При вращении вала двигателя происходит замыкание контактов прерывательного механизма S2, и ток начинает нарастать в первичной цепи катушки зажигания по экспоненте, как это показано на рис. 6.2, а.

В момент, важный для подачи искрового импульса на зажигание, преры ватель S2 разрывает свои контакты, в последствии чего возникает колебательный пр~ цесс, связанный с обменом энергией между магнитным полем катушки и электрическим полем в емкостях С1 и С2. Амплитуда колебаний напряжения, приложенного к электродам свечи U2, убывает по экспоненте, как показано на рис. 6. пунктиром. Впрочем интерес представляет лишь первая полуволна напряжения, т.к., в случае если ее максимальное значение U2m превышает напряжение пробоя искрового промежутка Un, возникает важная для зажигания искра. Величин U2m зависит от коэффициента трансформации катушки зажигани Кт = W2/W! (W2 и. поэтому число витков вторичной и первичной обмоток катушки), величины тока первичной обмотки в момент разрыва 11р, а еще индуктивности L-, и емкости первичной и С2 вторичной цепей